17 février 2008
7
17
/02
/février
/2008
02:00
S20 |
Ma 12/02 | (8h-10h) | |
Cours 2h | Suite et fin de M11.VI) 4) Conservation du moment cinétique barycentrique 5) Energie cinétique 6) Cas d'un système conservatif : énergie mécanique et énergie potentielle effective 7) Cas particulier d'un système de deux particules NON isolé dans Champ de gravitation extérieur uniforme T1 – INTRODUCTION A LA THERMODYNAMIQUE & THEORIE CINETIQUE DU GAZ PARFAIT I - Survol historique II - Description des systèmes thermodynamiques 1) Principe "zéro" 2) Paramètres d'état d'un système 3) Equilibre thermodynamique 4) Notion de phases | fin M11 |
Me 13/02 | (8h-10h) | |
Cours 2h | Suite de T1.II.4) 5) Equation d'état d'un système 6) Moyennes statistiques 7) Echelle mésoscopique III - Théorie cinétique du Gaz Parfait Monoatomique (GPM) 1) Hypothèses de la théorie cinétique des gaz 2) Pression cinétique a) Définition ; b) Calcul "simplifié" 3) Température cinétique | |
Me 13/02 | (14h-16h et 16h-18h) | |
TP 2x2h | TP15 - Amplificateur Opérationnel (2) | |
Je 14/02 | (14h-17h) G2 | |
DS5bis 3h | * Filtre Passe-Haut (ENSAIT 2002) * Filtre passe-bas (ENSTIM 2000) * Microscope (ICNA 2004) * L'atome de Bohr (cf. TD9) ==> Il est désormais important de bien maîtriser tous les points rencontrés dans ces exercices. | |
Ve 15/02 | (8h-10h) | |
Cours 2h | Suite de T1.III) 4) Equation d'état du GPM 5) Energie interne du GPM IV - Extension aux Gaz Parfaits Polyatomiques (GPP) ==> Corrigé DS5bis. 1) Equation d'état et 1ere loi de JOULE 2) Capacité thermique à volume constant V - Gaz réels 1) Coefficients thermoélastiques |
« L’Histoire est la plus grave des déesses. Impassible et incorruptible, elle domine la profondeur des temps et, d’une main de fer, sans sourire et sans pitié, elle modèle le Devenir. Elle semble indifférente, dans sa rigidité, et pourtant elle aussi, la sévère créatrice, a des plaisirs secrets. Sa tâche est de former les événements, de rouler le destin en tragédies, mais ses joies, au milieu de cet austère travail, ce sont les petites analogies, les coïncidences étonnantes et inattendues qui affectent les peuples et les temps, le hasard aux profondes significations. Elle ne laisse rien isolé dans son destin ; à tout événement elle sait trouver un événement pareil : et c’est ainsi que le trépas d’Hölderlin s’accompagne, grâce à elle, d’un trépas fraternel. Le 7 juin 1843, on porté hors de sa chambrette le corps, léger comme celui d’un enfant, du génie obscurci par la démence et on l’a enseveli. Scardanelli est mort et Hölderlin n’est pas encore ressuscité dans la gloire.
Son être véritable est oublié et l’histoire de la littérature nomme en passant son nom parmi les satellites de [234] Schiller ; les papiers qu’il a laissés, des volumes et des piles entières, sont en partie rejetés avec dédain et en partie envoyés à la bibliothèque de Stuttgart, où on colle sur les volumes un numéro avec l’abréviation « Mcpt » (manuscrits) et un chiffre à côté. Et là ils moisissent dans l’ombre, car les gens du métier, les professeurs de littérature, ces indolents administrateurs de l’héritage du génie, les feuillettent à peine une seule fois en cinquante ans. D’après un accord tacite, ils sont tenus pour illisibles, comme l’expression du délire, comme l’œuvre d’un monomane, comme un curiosité, qui n’inspire à personne l’idée de s’empoussiérer les doigts au contact de ces pandectes délaissées.
Or, quelques mois plus tôt, dans les derniers jours de 1842, à Paris, sur le boulevard des Italiens, un monsieur corpulent tombe frappé d’apoplexie ; on porte le mort sous une porte cochère et on reconnaît en lui l’ex-auditeur au Conseil d’État et ex-consul Henri Beyle. Un ou deux articles nécrologiques, les jours suivants, rappellent que ce M. Beyle a écrit avec esprit, sous le nom de Stendhal, quelques récits de voyages et romans.
Mais personne ne fait attention à sa mort. De même que pour Hölderlin, des douzaines de liasses de manuscrits sont transportés à la bibliothèque de Grenoble (afin de n’embarrasser personne !) et là ils dorment sous la poussière sans qu’on se soucie d’eux — comme ceux de Stuttgart —, pendant un demi-siècle : eux aussi, sont considérés comme des griffonnages sans valeur d’un graphomane, et pendant cinquante ans personne n prend la peine de les déchiffrer. C’est ainsi qu’avec la même indifférence deux générations restent insensibles au message du plus grand prosateur français et du plus grand poète lyrique de l’Allemagne. L’Histoire, cette singulière ironiste, aime de tels jumeaux. »
Stefan Zweig,
Le Combat avec le démon, Kleist - Hölderlin - Nietzsche,
Paris, LGF, 2007 (biblio essais n°4326)
S16 |
Lu 14/01 | (15h-17h) : Tipe G1(1) | |
Ma 15/01 | (8h-10h) | |
Cours | Suite de M7. V - Mouvement dans un champ de force newtonien 1) Force Newtonienne 2) Formules de Binet 3) Nature de la trajectoire pour un mouvement newtonien attractif a) Etablissement de la trajectoire : > 1e méthode : PFD + 2de formule de Binet b) Etablissement de la trajectoire : > 2e Méthode : Thm Em + 1ere formule de Binet c) remarque sur le cas répulsif 4) relation entre excentricité et énergie mécanique 5) Mouvement hyperbolique attractif | |
Me 16/01 | (8h-9h45) | |
TD | Suite et fin M7.V) 6) Mouvement parabolique 7) Mouvement elliptique 1) Mouvement circulaire uniforme d'un point de la Terre2) Satellites de la Terre 3) Mouvelment plan d'un satellite 4) Vitesse de satellisation 5) Ordre de grandeur 6) Différents types de satellites artificiels 7) Orbite géostationnaire 8) Autres types d'orbites circulaires 9) Satellites pour l'étude de l'Univers vecteur de Runge-Lenz et Formules de Binet | fin M7 |
Me 16/01 | (14h-16h) | |
Cours 2h | Correction - EXM6.2 : mouvement étudié par a) le Thm du Mt Cinétique, b) la relation Fondamentale de la Mécanique, c) la conservation de l'Energie Mécanique, - Ex-M6.5 et Ex-M6.7.1) (Comète de Halley) | |
Je 17/01 | (14h-17h) G2 | |
TD /Soutien 2h30 | Ex-TD/M6.1, QCM Filtres, Filtre de Rausch (Fonction de transfert) Le TD S15 est à télécharger ici : 3 énoncés et leurs corrigés : | |
Ve 18/01 | (8h-10h) et (10h-12h : remplacement de M. Calli) | |
Cours | M8 – CHANGEMENTS DE RÉFÉRENTIELS ==> Animations en ligne pour mettre la relativité d'un mouvement en fonction du référentiel d'observation (réf. "absolu" réf. "relatif") : mouvement de mars dans le réf. héliocentrique et dans le réf. géocentrique. valve de la roue de vélo manège chute libre manège2 et pendule I - Mouvement relatif de 2 référentiels 1) Position du problème 2) Mouvement d'entraînement par translation a) Définition 3) Référentiel entraîné par rotationb) référentiel entraîné par translation II - Dérivation d'un vecteur p/r au temps 1) Formule de Varignon 2) Composition des vecteurs rotation a) b) c) EXM8.1 d) III - Loi de composition des vitesses 1) Vitesse "absolue" et vitesse "relative" 2) Point coïncidant et vitesse d'entraînement IV - Loi de composition des accélérations 1) Accélération "absolue" et accélération "relative" 2) Point coïncidant et accélération d'entraînement 3) Accélération de Coriolis 4) Conclusion et remarque V - Mouvement d'entraînement par translation VI - Mouvement d'entraînement par rotation | fin M8 |
TD 45' | Correction EXM7.6 :Diffusion de Rutherford ==> à voir sur le Web : Bio de Rutherford, Wikipédia : 1, 2 | |
Ve 18/01 | (14h-17h) | |
DS 3h | Devoir Surveillé n°4 Electrocinétique : régime transitoire et régime sinusoïdal Optique : ICNA 2004 :microscope |